按照重整化思想,為了從發(fā)散積分中分離出發(fā)散項,需要在粒子動量p2＝-μ2處進(jìn)行減除,完成分離手術(shù).μ2被稱為重整化點.重整化點的選擇不是唯一的,具體μ的值仍是任意的.值得注意的是,盡管不同方案對重整化點的選擇不同,但都保證了...[繼續(xù)閱讀]

    在上一節(jié)中,我們已討論了矢量介子與核子相互作用導(dǎo)致的核物質(zhì)介電函數(shù)和磁導(dǎo)率的表達(dá)式.這里的矢量介子可以是ω介子或ρ介子.在這一節(jié)中,我們將以ω介子為例,討論由于ωN相互作用而導(dǎo)致的核物質(zhì)介電函數(shù)和磁導(dǎo)率在有限密度條...[繼續(xù)閱讀]

    F-L模型的關(guān)鍵是引入了一個唯象標(biāo)量σ場,該場具有非線性自相互作用.在零溫下,Goldflam和Wilets對袋常數(shù)B→0+的特殊情況求得的孤子數(shù)值解表明,強子中夸克被禁閉在孤子袋內(nèi),從而為QCD理論的禁閉性質(zhì)提供了一種直觀的物理解釋.然而...[繼續(xù)閱讀]

    首先可以設(shè)想一下,若高壓一對核子使其波函數(shù)交疊,則核子中的夸克就會在交疊區(qū)作公有化運動.如果壓縮眾多核子使波函數(shù)公有化區(qū)的夸克密度遠(yuǎn)高于在一個正常核子內(nèi)的密度,那么就得到一個系統(tǒng),其中充滿了準(zhǔn)自由的夸克(更確切...[繼續(xù)閱讀]

    現(xiàn)在我們應(yīng)用前面介紹的方法計算高溫低密下QED理論中的切向黏滯系數(shù)η[105].在計算中只涉及有關(guān)的二階張量,這里把相關(guān)公式匯集如下玻爾茲曼方程右邊的碰撞項可以表示為式中,a,b,c和d表示粒子種類.在以上的定義中,已將化學(xué)勢引...[繼續(xù)閱讀]

    電磁場在介質(zhì)中的傳播已在電動力學(xué)中有深入的研究,把這類研究擴展到色電磁場在QGP中的傳播是一個很自然的追求.折射指數(shù)是描述電磁場在介質(zhì)中傳播特性的一個基本物理量,折射指數(shù)n的一般定義是n2＝ε(ω,k)μ(ω,k),其中ε(ω,k)是介...[繼續(xù)閱讀]

    考慮具有拉氏量密度(2.4.2)式的熱平衡系統(tǒng),要精確地求出系統(tǒng)的能量密度是相當(dāng)困難的,我們可近似地確定系統(tǒng)的能量密度.首先,把玻色場相對于它的熱力學(xué)平均值作平移,由于宇稱守恒要求贗標(biāo)量場熱力學(xué)平均值為零,即因此,只需平移...[繼續(xù)閱讀]

    在本節(jié),我們將會在文獻(xiàn)[161,162]提出的理論框架下,根據(jù)切向黏滯修正的分布函數(shù)推導(dǎo)出黏滯性色流體力學(xué)方程.黏滯性將會影響部分子分布函數(shù).如果只考慮QGP中存在切向黏滯,則黏滯性QGP中部分子的分布函數(shù)為[163]式中,玻色子取“+”...[繼續(xù)閱讀]

    手征對稱的序參量是凝聚σ.同位旋對稱以及pion超流的序參量是凝聚π,當(dāng)π≠0時同位旋對稱破缺,發(fā)生pion超流.pion超流發(fā)生的臨界同位旋化學(xué)勢大約等于真空中的π介子質(zhì)量,即μcI＝mπ＝140MeV.當(dāng)夸克流質(zhì)量無窮大時,退禁閉相變有明確的...[繼續(xù)閱讀]

    F-L模型的有效拉氏密度可寫為這里已將夸克的流質(zhì)量取為零,a,b,c和g是一組應(yīng)該符合強子靜態(tài)性質(zhì)的可調(diào)參數(shù).(A.4)式是為了重整化而引入的抵消項.設(shè)σ場的真空平均值為v,即v≡<0|σ(x)|0> (A.5)則經(jīng)過場量平移σ→v+σ (A.6)之后,有<...[繼續(xù)閱讀]