晶體中的間隙式溶質(zhì)原子除可能產(chǎn)生由短程擴散效應(yīng)引起的Snoek弛豫之外,對一些快擴散的間隙原子如氫、氦等還可產(chǎn)生由長程擴散效應(yīng)導(dǎo)致的Gorsky效應(yīng)。1935年,Gorsky首先對這種效應(yīng)進行了理論上的預(yù)測。1968年,Schaumamn等在對Nb的研究...[繼續(xù)閱讀]

    [1]WellerM.TheSnoekrelaxationinbccmetals—Fromsteelwiretometeorites[J].Mater.Sci.Eng.A,2006,442(1-2):21-30.[2]方前鋒.Ta-O固溶體中的Snoek-Koster弛豫[J].金屬學(xué)報,1996,32(6):565-572.[3]FlorencioO,GrandiniCR,BottaWJ,etal.Effectofinterstitialimpuritiesoninternalfrictionmeasu...[繼續(xù)閱讀]

    5.1.1　應(yīng)力作用在單位長度位錯上的力(用虛功原理推出)F=τb(5-1)方向沿滑移面且與位錯線垂直。其中,τ為在滑移面上的分解切應(yīng)力。另外,位錯也在垂直于滑移面方向受到一個力(攀移)。5.1.2　位錯運動時受到的阻力1)聲子阻尼力聲子...[繼續(xù)閱讀]

    5.2.1　一般情況1949年,Bordoni在冷加工并在低溫退火的fcc金屬中(如Cu)發(fā)現(xiàn)了一個低溫內(nèi)耗峰,其主要特點是:(1)它只在冷加工的單晶、多晶(去除晶界的影響)金屬中出現(xiàn),在再結(jié)晶溫度退火完全消失。(2)峰高隨冷加工量先是增加,后達到飽...[繼續(xù)閱讀]

    5.3.1　出現(xiàn)條件和峰的特點圖5-5　Hasihuti峰的示意圖是Hasiguti等人1962年首先觀察到的。圖5-5是Hasihuti峰的示意圖。當(dāng)試樣在室溫形變,并快速冷卻到低溫,升溫測量出現(xiàn)兩個峰P1(145K)和P3(240K),(f=1Hz),在室溫時效一段時間后消失。在此時效...[繼續(xù)閱讀]

    5.4.1　實驗規(guī)律最早的實驗是1941年Snoek在α-Fe(含N)的內(nèi)耗實驗。當(dāng)f=0.2Hz,Tp＝450K,而Snoek峰(N)在Tp＝300K,(Snoek峰在冷加工后消失了)。后來被West(1948)用彈性后效的方法、Kê(1948)用內(nèi)耗方法所證實,Kê還提出較合理的解釋。Köster等人(195...[繼續(xù)閱讀]

    5.5.1　位錯運動方程考慮一段兩端被釘扎的長為L的位錯。在外力σ=σ0sinωt作用下作弦振動,其位移u(y,t)是y和t的函數(shù)。單位長度位錯的運動方程為(弦振動方程)meü+B-γ＝σ0bsinωt(5-31)式中:me為單位長度位錯的有效質(zhì)量,me～ρb2,ρ為物質(zhì)密...[繼續(xù)閱讀]

    圖5-6　位錯將從釘點雪崩式脫釘?shù)氖疽鈭D當(dāng)溶質(zhì)原子不易運動時,它將作為釘扎點,位錯只能作為一段弦振動,當(dāng)外力較大時,位錯將從釘點脫釘(雪崩式),如圖5-6所示。Fp＝σb(l1+l2)/2當(dāng)FP超過釘點與位錯的最大交互作用力Fm時,發(fā)生脫釘。脫...[繼續(xù)閱讀]

    5.7.1　實驗現(xiàn)象1949年,Kê對高度冷加工的Al-0.5%Cu試樣,經(jīng)部分退火后,在-5～125℃之間觀察到了一個明顯的溫度內(nèi)耗峰,隨應(yīng)變振幅的增加,峰溫向高溫移動,在峰附近的某一溫度下作內(nèi)耗-應(yīng)變振幅曲線,也出現(xiàn)了一個峰值,稱為反常內(nèi)耗,溫...[繼續(xù)閱讀]

    [1]SeegerA.Progressandproblemsintheunderstandingofthedislocationrelaxationprocessesinmetals[J].Mater.Sci.Eng.A,2004,370(1-2):50-66.[2]SeegerA,WellerM,DiehlJ,etal,TheSnoek-Kösterrelaxationinniobiumandtantalumcontainingoxygen[J].Z.Metallkd.1982,73(1):1...[繼續(xù)閱讀]