超聲內(nèi)耗測量是指測量內(nèi)耗的頻率在20kHz以上,往往工作在兆赫量級頻率范圍的內(nèi)耗測量。因?yàn)橛行┏谠ミ^程只有在高頻范圍才有貢獻(xiàn),例如材料中彈性不均勻性的尺度與聲波的波長可以相比較時,形成聲波的散射源,從而引起超聲波的...[繼續(xù)閱讀]

    [1]葛庭燧.固體內(nèi)耗理論基礎(chǔ)——晶界弛豫與晶界結(jié)構(gòu)[M].北京:科學(xué)出版社,2000:23.[2]SureshS.FatigueofMaterials-2nd,Cambridge,1998.材料的疲勞[M].王中光,等,譯,北京:國防工業(yè)出版社,1999.[3]NowickAS,BerryBS,AnelasticRelaxationinCrystallineSolids[M].AcademicPress,...[繼續(xù)閱讀]

    固體是多種多樣的,不同的固體具有不同的彈性性質(zhì)。即使是同一種固體,在不同的溫度和壓力下也會呈現(xiàn)不同的彈性性質(zhì),有些固體呈現(xiàn)類似理想彈性固體的力學(xué)行為,有些固體則呈現(xiàn)滯彈性行為,而另一些固體則呈現(xiàn)黏彈性行為,下面...[繼續(xù)閱讀]

    從理論上說,理想彈性固體的彈性是瞬時的,與時間無關(guān)的。在實(shí)驗(yàn)上,例如拉伸實(shí)驗(yàn),通常加力方式是準(zhǔn)靜態(tài)的,應(yīng)力變化很慢。精確的實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn),在外力作用下,實(shí)際物體的形變并不完全是瞬時的,一個外力作用到物體上時,物體將會用應(yīng)...[繼續(xù)閱讀]

    在這一節(jié)首先建立力學(xué)模型;而后,從力學(xué)模型推導(dǎo)出應(yīng)力-應(yīng)變方程式;第三,在恒應(yīng)力和恒應(yīng)變條件下分別求解應(yīng)力-應(yīng)變方程式,得到恒應(yīng)力條件下的弛豫時間τσ和恒應(yīng)變條件下的弛豫時間τε;第四,在交變應(yīng)力條件下求解應(yīng)力-應(yīng)變方...[繼續(xù)閱讀]

    在3.2節(jié)中,我們介紹的弛豫過程只涉及一個弛豫過程和一個弛豫時間。實(shí)際上,我們研究的弛豫過程往往不是單一的弛豫過程,而是多個弛豫時間的弛豫過程,其中的每個弛豫過程都有一個屬于自己的弛豫時間,在內(nèi)耗測量中,每個弛豫過...[繼續(xù)閱讀]

    [1]王龍甫.彈性理論[M].北京:科學(xué)出版社,1984.[2]NowickAS,BerryBS.AnelasticRelaxationinCrystallineSolids[M].AcademicPress,NewYorkandLondon,1972.[3]ZenerC.ElasticityandAnelasticityofMetals[M].TheUniversityofChicagoPress,Chicago,Illinois,1948;中譯本:金屬中的彈性和滯彈性,孔慶平等...[繼續(xù)閱讀]

    4.1.1　序參量(內(nèi)部參量)與標(biāo)準(zhǔn)滯彈性固體設(shè)某一適當(dāng)選擇的序參量,它聯(lián)系著應(yīng)力-應(yīng)變,即它與應(yīng)力應(yīng)變都有關(guān)系。在線形情況下,有(假設(shè)一):ε(σ,ξ)=Juσ+Kξ(4-1)式中第一項(xiàng):彈性;第二項(xiàng):序參量ξ的貢獻(xiàn),為滯彈性。εan＝Kξ(4-2)由于是滯...[繼續(xù)閱讀]

    4.2.1　歷史回顧1938年,Richter在含C的鐵中觀察到一個彈性后效現(xiàn)象,但未解釋。1939年,Snoek確定這一現(xiàn)象的滯彈性性質(zhì)并給出了正確的解釋,他在α-Fe中用濕氫處理的方法消除固溶的N,C后,發(fā)現(xiàn)此現(xiàn)象消失。因此他認(rèn)為此現(xiàn)象與N,C原子有關(guān)...[繼續(xù)閱讀]

    1943年,Zener在70∶30的α黃銅中在400℃(600Hz)觀察到一個單一弛豫時間的內(nèi)耗峰,H=1.5eV,Δ=0.025。Zener在1947年提出了“對取向”的模型,即溶質(zhì)原子對的應(yīng)力感生有序,后來將此現(xiàn)象稱為Zener弛豫。4.3.1　Zener弛豫的理論替代式溶質(zhì)原子形成對...[繼續(xù)閱讀]