對(duì)式(4-4)取 λ0 → ∞的極限,根據(jù)式(4-5),,則有,,即,反推到式(4-1)的表達(dá)形式,此時(shí),式(4-1)的分母多項(xiàng)式變次數(shù)為 1 次,,歸一化系數(shù)。該濾波表示退化為3.2.3 節(jié)的風(fēng)壓自功率譜的工程模型式(3-24)。后文將給出式(4-2)、式(4-8)兩種模型的計(jì)算...[繼續(xù)閱讀]
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對(duì)式(4-4)取 λ0 → ∞的極限,根據(jù)式(4-5),,則有,,即,反推到式(4-1)的表達(dá)形式,此時(shí),式(4-1)的分母多項(xiàng)式變次數(shù)為 1 次,,歸一化系數(shù)。該濾波表示退化為3.2.3 節(jié)的風(fēng)壓自功率譜的工程模型式(3-24)。后文將給出式(4-2)、式(4-8)兩種模型的計(jì)算...[繼續(xù)閱讀]
由相干函數(shù)的定義式(2-32)可知,互功率譜可由自功率譜和相干函數(shù)來表示,4.1.1 節(jié)給出了自功率譜的濾波形式,若要將互功率譜進(jìn)行濾波表示,相干函數(shù)的形式至關(guān)重要。第 3 章中給出了采用相干函數(shù)的指數(shù)函數(shù),如式(3-26)所示,本節(jié)試圖...[繼續(xù)閱讀]
將自功率譜[式(4-1)、相干函數(shù)式(4-9)]的濾波表示代入式(2-32),進(jìn)行分母有理化并取實(shí)部,可以得到互功率譜的濾波表示,式中,分子多項(xiàng)式為,濾波多項(xiàng)式。當(dāng)代入式(4-2)時(shí),有當(dāng)代入式(4-8)時(shí),有...[繼續(xù)閱讀]
將自功率譜的濾波表示式(4-1)代入式(2-59)中,有積分項(xiàng)中的被積函數(shù)可以寫成形如式(3-1)的濾波形式,即分子多項(xiàng)式為常 數(shù),;濾波多項(xiàng)式。當(dāng)自功率譜的濾波形式取式(4-2)時(shí),濾波多項(xiàng)式次數(shù)為 m=4 次,分母多項(xiàng)式為 8 次,分子多項(xiàng)式為 0 次...[繼續(xù)閱讀]
將互功率譜的濾波表示式(4-13)代入頻域積分 σabjk式 (2-75)中,得到則該積分可表示為式(2-52)的形式,分子多項(xiàng)式示為;濾波多項(xiàng)式為。當(dāng)自功率譜的濾波形式取式(4-2)時(shí),濾波多項(xiàng)式次數(shù)為 m=9 次,分母多項(xiàng)式為 18 次,分子多項(xiàng)式為 8 次;可采...[繼續(xù)閱讀]
從 2.4.2 節(jié)中可以看出,4.2.2 節(jié)基于濾波求解的頻域積分是根據(jù)模態(tài)分解法推導(dǎo)出來的。模態(tài)分解法雖然提供了一種解耦的思想,使得風(fēng)振響應(yīng)可以在各個(gè)模態(tài)分量上求解,合適地選擇模態(tài)能夠使計(jì)算得到簡(jiǎn)化,但是針對(duì)復(fù)雜結(jié)構(gòu),忽略某...[繼續(xù)閱讀]
(1)風(fēng)荷載統(tǒng)計(jì)分析與譜分析得到各點(diǎn)平均風(fēng)荷載、脈動(dòng)風(fēng)荷載均方根、自功率譜峰值頻率 ωma(濾波表示參數(shù) λ0a、ρ0a)和相干指數(shù) kc(a=1,2,…,NL),并形成平均風(fēng)荷載向量(NL×1)用于靜力分析。(2)有限元模型提取結(jié)構(gòu)質(zhì)量、剛度、阻尼矩陣...[繼續(xù)閱讀]
(1)靜力分析利用式(4-50)進(jìn)行靜力分析,得到靜位移向量(ND×1)、靜響應(yīng)向量。(2)模態(tài)分析對(duì)結(jié)構(gòu)進(jìn)行模態(tài)分析,根據(jù)計(jì)算要求可僅給出前 N0階(1≤N0 ≤ ND)自振頻率 ωnj、阻尼比 ζnj和模態(tài)向量 φj(j=1,2,…,N0),并形成模態(tài)矩陣(N0階以上 的模...[繼續(xù)閱讀]
(1)計(jì)算特征頻率計(jì)算結(jié)構(gòu)各階特征復(fù)頻率;以及風(fēng)壓力特征頻率或。(2)計(jì)算各階模態(tài)響應(yīng)方差(循環(huán) j=1,2,…,N0)1)計(jì)算頻域積分:根據(jù)式(4-36)或(4-42)計(jì)算頻域積分 σabjj(a,b=1,2,…,NL)并形成矩陣 Σjj。2)計(jì)算模態(tài)響應(yīng)方差:根據(jù)式(2-74)計(jì)算模態(tài)...[繼續(xù)閱讀]
利用峰值因子法計(jì)算結(jié)構(gòu)極值風(fēng)振位移和極值風(fēng)致響應(yīng)其中,g 為峰值因子由下式確定,式中,ν0為閾值超越頻率(可取為結(jié)構(gòu)一階自振頻率 fn1),T為統(tǒng)計(jì)時(shí)距。本文風(fēng)振響應(yīng)算法流程圖如圖4-9 所示。圖4-9 風(fēng)振響應(yīng)算法流程圖...[繼續(xù)閱讀]