上節(jié)低速風(fēng)洞的分析,簡單假定管道內(nèi)任何截面,氣流性質(zhì)是合理的常數(shù)(稱之為準(zhǔn)(quasi)一元氣流)。如氣流在任一截面并非常數(shù),例如,試驗段中心的流速可能高于靠近管壁的流速,則前節(jié)所得的V2僅能是試驗段速度的平均值。為此,在許多...[繼續(xù)閱讀]

    空氣動力對超音速的興趣,起于二次世界大戰(zhàn)以后的噴射飛機(jī)和火箭推進(jìn)的導(dǎo)向飛彈。結(jié)果,幾乎每個空氣動力實驗室,都有超音速與高超音速風(fēng)洞,以激勵近代高速飛行。除了其實際重要以外,超音速風(fēng)洞亦為空氣動力基本定律應(yīng)用的優(yōu)...[繼續(xù)閱讀]

    此章講述了不少材料,現(xiàn)擇要總結(jié)一下?？諝鈩恿W(xué)的基本方程,導(dǎo)出者有:連續(xù)方程式(5-2);Euler(動量)方程式(5-8)與能量方程式(5-34a);這些方程用于壓縮流。至于非壓縮流,則有連續(xù)方程式(5-3)與柏路利(動量)方程式(5-9a)。在等熵過程中兩...[繼續(xù)閱讀]

    上章許多的空氣動力應(yīng)用,忽略了摩擦力的假定,均導(dǎo)致了有用而合理的精確結(jié)果;但有許多其他的實際問題,摩擦的影響是主要的。事實上,一些流體的基本行為,是由摩擦在氣流和固體表面的存在而受到控制的,古典例子如下圖: 圖6.1-...[繼續(xù)閱讀]

    再次考慮圖6.1-3(b),越過平板的界面層流體,假定其為層流。感興趣的兩物理量為:在位置的界面層厚度δ與剪應(yīng)力τw。這些量度的公式可由層流界面層理論求得;但此處僅能寫出其經(jīng)實驗證實的結(jié)果。層流界面層的厚度為:圖6.1-3　界面層...[繼續(xù)閱讀]

    在同樣的氣流情況下,亂流界面層要比層流者為厚,二者的比較如圖6.3-1(a)所示。不似層流情況,在亂流界面層方面,并無確切的理論結(jié)果可以表示出來。研究亂流為現(xiàn)代流體動力學(xué)的主要研究課題之一;遺憾的是,在理論物理方面,事實上...[繼續(xù)閱讀]

    再次分別細(xì)看層流和亂流的表皮摩擦系數(shù)公式(6-5)與(6-12),這些方程顯示了一個重要事實,即cfx只是雷洛數(shù)的函數(shù)。此即,再一次看到了雷洛數(shù)控制黏滯流的威力。但此非故事的全部。(6-3),(6-5),與(6-10)分別為非壓縮層流,對平板所形成界...[繼續(xù)閱讀]

    前兩節(jié)分別討論流過平板氣流時,假定其全為層流或亂流;實際上,經(jīng)常開始于前緣的為層流,至前緣下游某點,層流界面層變得不穩(wěn)定,而有小氣泡開始成長于氣流中,最后,經(jīng)過轉(zhuǎn)變區(qū)域,界面層才完全成為亂流。為了分析目的,通常繪于下...[繼續(xù)閱讀]

    我們已知氣流內(nèi)摩擦的存在,引起在物體表面的剪力,因而導(dǎo)致物體的部分空氣動力阻力。但摩擦亦會造成另一個現(xiàn)象,名曰氣流分離;于是產(chǎn)生另一個空氣動力阻力的來源,名曰氣流分離壓力阻力。繞球體實際流場如圖6.1-1(b)的后面,即由...[繼續(xù)閱讀]

    我們曾討論到由于氣流內(nèi)的摩擦存在,產(chǎn)生了兩種阻力來源:a. 因在墻的剪應(yīng)力而生表皮摩擦Df;b. 因分流而生的壓力阻力Dp,有時認(rèn)其為形狀阻力(form drag)。如是,由黏滯效應(yīng)的總阻力為D=Df+Dp(6-17)式(6-17)包含了古典空氣動力學(xué)的妥協(xié)之一...[繼續(xù)閱讀]